変位

古典力学
F = d d t ( m v ) {\displaystyle {\boldsymbol {F}}={\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}(m{\boldsymbol {v}})}
運動の第2法則
歴史（英語版）
分野

静力学  · 動力学 / 物理学における動力学  · 運動学  · 応用力学  · 天体力学  · 連続体力学  · 統計力学

定式化
基本概念

空間 · 時間 · 速度 · 速さ · 質量 · 加速度 · 重力 · 力 · 力積 · トルク / モーメント / 偶力 · 運動量 · 角運動量 · 慣性 · 慣性モーメント · 基準系 · エネルギー · 運動エネルギー · 位置エネルギー · 仕事 · 仮想仕事 · ダランベールの原理

主要項目

剛体 · 運動 · ニュートン力学 · 万有引力 · 運動方程式 · 慣性系 · 非慣性系 · 回転座標系 · 慣性力 · 平面粒子運動力学 · 変位 · 相対速度 · 摩擦 · 単振動 · 調和振動子 · 短周期振動 · 減衰 · 減衰比 · 自転 · 回転 · 円運動 · 非等速円運動 · 向心力 · 遠心力 · 遠心力 (回転座標系) · 反応遠心力 · コリオリの力 · 振り子 · 回転速度 · 角加速度 · 角速度 · 角周波数 · 偏位角度

科学者

ニュートン · ケプラー · ホロックス · オイラー · ダランベール · クレロー · ラグランジュ · ラプラス · ハミルトン · ポアソン

  • 表
  • 話
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  • 歴
変位
displacement
量記号 x, d
次元 L
種類 ベクトル
SI単位 メートル (m)
CGS単位 センチメートル (cm)
FPS単位 フィート (ft)
プランク単位 プランク長 (lP)
原子単位 ボーア半径 (a0)
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変位（へんい、英語: displacement）とは、物体の位置の変化のこと[1]。

概要

変位の対象は、古典力学での質点の位置であったり、結晶（固体、あるいは結晶表面やそれに吸着した原子、分子など）での原子の位置（原子変位）であったりする。

表記は、変位の大きさに着目する x, d のような場合や、変化した前後の位置の差であるという点に注目する Δr という場合がある。

物理量としての変位はベクトルで使うことが多く、変位ベクトルと呼ばれる。

物体の位置を表現するには原点からの位置ベクトルを使う方法もある。どこかに基準点を定めるということでは変位もあまり違わないが、局所的な現象を表すときには基準位置とそこからの変位で記述したほうが簡単になることもある。

変位x と位置ベクトルr は次の式で変換できる。

x = r − r 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}={\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}_{0}}

ここでr0 は基準点の位置ベクトルである。

例

移動距離（distance）と変位（displacement）の違い。

ばねに繋いだ物体の運動では、物体の位置は、ばねの自然長の位置を基準とした変位で表すのが便利である。

このとき物体の位置エネルギーは、次のような式で表せる。

U = 1 2 k x 2 {\displaystyle U={\frac {1}{2}}kx^{2}}

ここで x は、ばねの自然長の位置を基準とした変位、k はばね定数である。

物体にかかる重力は基準位置（とエネルギーの基準点）を動かすだけだから、ばねがどんな方向を向いていても、また重力がかかっているときでもこの式は変更する必要がない。このようにばねの運動では変位を含む部分が本質的といえる。

連続体力学における変位

Figure 1. Motion of a continuum body.

連続体力学においては、変位とは物質点の位置の変化である。変位には、剛体変位と変形という二つの要素がある。剛体変位は、形状や大きさの変化を伴わない、物体の平行移動や回転である。連続体の変位後に物質点間に相対変位がある場合、変形が生じている。一方、物質点間に相対変位がない場合、変形は生じておらず、剛体変位が生じたと言える。

連続体の変位の記述において、変位前の状態を基準配置、変位後の状態を現在配置と呼ぶ。ここで配置とは、物体の全ての物質点の位置から構成される集合である。

変位ベクトル

変位の記述には二つの方法がある。一つは物質表示やラグランジュ表示と呼ばれ、基準配置における位置ベクトル X を用いて物理量を表す方法である。物質表示の際に参照される座標系を物質座標系と呼ぶ。もう一つは、空間表示やオイラー表示と呼ばれ、現在配置における位置ベクトル x を用いて物理量を表す方法である。空間表示の際に参照される座標系を空間座標系と呼ぶ。連続体力学#連続体の記述方法も参照のこと。

基準配置と現在配置における物質点 P の位置を関連付けるベクトルを変位ベクトルと呼び、物質表示では   u ( X , t ) = u i e i {\displaystyle \ {\boldsymbol {u}}(\mathbf {X} ,t)=u_{i}{\boldsymbol {e}}_{i}} 、空間表示では   U ( x , t ) = U i E i {\displaystyle \ {\boldsymbol {U}}(\mathbf {x} ,t)=U_{i}{\boldsymbol {E}}_{i}} と記述される。

変位場は物体の全ての物質点、全ての変位ベクトルのベクトル場であり、基準配置と現在配置を関連付ける。一般に、変位場は物質表示によって以下のように記述される。

  u ( X , t ) = b ( X , t ) + x ( X , t ) − X {\displaystyle \ {\boldsymbol {u}}(\mathbf {X} ,t)={\boldsymbol {b}}({\boldsymbol {X}},t)+{\boldsymbol {x}}({\boldsymbol {X}},t)-{\boldsymbol {X}}\qquad } または、 u i = α i J b J + x i − α i J X J {\displaystyle \qquad u_{i}=\alpha _{iJ}b_{J}+x_{i}-\alpha _{iJ}X_{J}}

また、空間表示では以下のようになる。

  U ( x , t ) = b ( x , t ) + x − X ( x , t ) {\displaystyle \ {\boldsymbol {U}}(\mathbf {x} ,t)={\boldsymbol {b}}({\boldsymbol {x}},t)+{\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {X}}({\boldsymbol {x}},t)\qquad } または、 U J = b J + α J i x i − X J {\displaystyle \qquad U_{J}=b_{J}+\alpha _{Ji}x_{i}-X_{J}\,}

ここで、   α J i {\displaystyle \ \alpha _{Ji}} は、物質座標系の基底 e i {\displaystyle {\boldsymbol {e}}_{i}} と空間座標系の基底 E J {\displaystyle {\boldsymbol {E}}_{J}} の方向余弦であり、以下の関係が成り立つ。

  E J ⋅ e i = α J i = α i J {\displaystyle \ {\boldsymbol {E}}_{J}\cdot {\boldsymbol {e}}_{i}=\alpha _{Ji}=\alpha _{iJ}}

また、   u i {\displaystyle \ u_{i}} と   U J {\displaystyle \ U_{J}} の関係は以下のようになる。

  u i = α i J U J {\displaystyle \ u_{i}=\alpha _{iJ}U_{J}\qquad } または、 U J = α J i u i {\displaystyle \qquad U_{J}=\alpha _{Ji}u_{i}}

また、以下の関係が成り立つ。

  e i = α i J E J , {\displaystyle \ {\boldsymbol {e}}_{i}=\alpha _{iJ}{\boldsymbol {E}}_{J},}
u ( X , t ) = u i e i = u i ( α i J E J ) = U J E J = U ( x , t ) {\displaystyle {\boldsymbol {u}}({\boldsymbol {X}},t)=u_{i}{\boldsymbol {e}}_{i}=u_{i}(\alpha _{iJ}{\boldsymbol {E}}_{J})=U_{J}{\boldsymbol {E}}_{J}={\boldsymbol {U}}({\boldsymbol {x}},t)}

b = 0 {\displaystyle {\boldsymbol {b}}=0} の場合、物質座標系と空間座標系を組み合わせることが一般的であり、それぞれの基底の方向余弦はクロネッカーのデルタとなる。

  E J ⋅ e i = δ J i = δ i J {\displaystyle \ {\boldsymbol {E}}_{J}\cdot {\boldsymbol {e}}_{i}=\delta _{Ji}=\delta _{iJ}}

以上より、物質座標系において以下の式が得られる。

  u ( X , t ) = x ( X , t ) − X {\displaystyle \ {\boldsymbol {u}}({\boldsymbol {X}},t)={\boldsymbol {x}}({\boldsymbol {X}},t)-{\boldsymbol {X}}\qquad } または、 u i = x i − δ i J X J = x i − X i {\displaystyle \qquad u_{i}=x_{i}-\delta _{iJ}X_{J}=x_{i}-X_{i}}

また、空間座標系では以下のようになる。

  U ( x , t ) = x − X ( x , t ) {\displaystyle \ {\boldsymbol {U}}({\boldsymbol {x}},t)={\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {X}}({\boldsymbol {x}},t)\qquad } または、 U J = δ J i x i − X J = x J − X J {\displaystyle \qquad U_{J}=\delta _{Ji}x_{i}-X_{J}=x_{J}-X_{J}}

変位勾配テンソル

物質表示の変位ベクトル

u ( X , t ) = x ( X , t ) − X {\displaystyle {\boldsymbol {u}}({\boldsymbol {X}},t)={\boldsymbol {x}}({\boldsymbol {X}},t)-{\boldsymbol {X}}}

を物質座標X で偏微分して得られるテンソルは、物質変位勾配テンソル ∇X u または単に変位勾配テンソル[2]と呼ばれる。

∇ X u = ∇ X x − I = F − I {\displaystyle {\begin{aligned}\nabla _{\boldsymbol {X}}{\boldsymbol {u}}&=\nabla _{\boldsymbol {X}}{\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {I}}\\&={\boldsymbol {F}}-{\boldsymbol {I}}\end{aligned}}\qquad }

または、

∂ u i ∂ X K = ∂ x i ∂ X K − δ i K {\displaystyle {\frac {\partial u_{i}}{\partial X_{K}}}={\frac {\partial x_{i}}{\partial X_{K}}}-\delta _{iK}}

ここで、F は変形勾配テンソル、I は恒等テンソルである。

同様に、空間表示の変位ベクトル

U ( x , t ) = x − X ( x , t ) {\displaystyle {\boldsymbol {U}}({\boldsymbol {x}},t)={\boldsymbol {x}}-{\boldsymbol {X}}({\boldsymbol {x}},t)}

を空間座標で偏微分して得られるテンソルは、空間変位勾配テンソル ∇x U と呼ばれる。

∇ x U = I − ∇ x X = I − F − 1 {\displaystyle {\begin{aligned}\nabla _{\boldsymbol {x}}{\boldsymbol {U}}&={\boldsymbol {I}}-\nabla _{\boldsymbol {x}}{\boldsymbol {X}}\\&={\boldsymbol {I}}-{\boldsymbol {F}}^{-1}\end{aligned}}}

または、

∂ U J ∂ x k = δ J k − ∂ X J ∂ x k {\displaystyle {\frac {\partial U_{J}}{\partial x_{k}}}=\delta _{Jk}-{\frac {\partial X_{J}}{\partial x_{k}}}}

変位勾配テンソルとひずみテンソルの関係

「連続体力学#歪み」も参照

変位勾配テンソルには性質の異なる2つの内容が含まれる。[3][4]

∂ u i ∂ x j = ϵ i j + ω i j , ϵ i j = 1 2 ( ∂ u i ∂ x j + ∂ u j ∂ x i ) , ω i j = 1 2 ( ∂ u i ∂ x j − ∂ u j ∂ x i ) {\displaystyle {\begin{aligned}&{\frac {\partial u_{i}}{\partial x_{j}}}=\epsilon _{ij}+\omega _{ij},\\&\epsilon _{ij}={\frac {1}{2}}\left({\frac {\partial u_{i}}{\partial x_{j}}}+{\frac {\partial u_{j}}{\partial x_{i}}}\right),\quad \omega _{ij}={\frac {1}{2}}\left({\frac {\partial u_{i}}{\partial x_{j}}}-{\frac {\partial u_{j}}{\partial x_{i}}}\right)\end{aligned}}}

変位勾配テンソルの対称成分εはひずみと呼ばれ、形状の変化の程度をあらわす量である。一方、反対称成分ωは物体が形状を変化させずに単に回転することを表す。

脚注

  1. ^ 戸田盛和『力学』岩波書店、1982年、9頁。ISBN 4-00-007641-8。 
  2. ^ 渋谷陽二『塑性の物理』森北出版、2011年、2頁。ISBN 978-4-627-66761-7。 
  3. ^ 井田喜明『自然災害のシミュレーション入門』朝倉書店、2014年、13頁。ISBN 978-4-254-16068-0。 
  4. ^ 微小変位を仮定し、空間表示と物質表示を区別せずすべての変数を小文字で表記する。

参考文献

  • Dill, Ellis Harold (2006). Continuum Mechanics: Elasticity, Plasticity, Viscoelasticity. Germany: CRC Press. ISBN 0-8493-9779-0. https://books.google.co.jp/books?id=Nn4kztfbR3AC&redir_esc=y&hl=ja 
  • Hutter, Kolumban; Klaus Jöhnk (2004). Continuum Methods of Physical Modeling. Germany: Springer. ISBN 3-540-20619-1. https://books.google.ca/books?id=B-dxx724YD4C&hl=en 
  • Lubarda, Vlado A. (2001). Elastoplasticity Theory. CRC Press. ISBN 0-8493-1138-1. https://books.google.ca/books?id=1P0LybL4oAgC&hl=en 
  • Macosko, C. W. (1994). Rheology: principles, measurement and applications. VCH Publishers. ISBN 1-56081-579-5 
  • Mase, George E. (1970). Continuum Mechanics. McGraw-Hill Professional. ISBN 0-07-040663-4. https://books.google.co.jp/books?id=bAdg6yxC0xUC&redir_esc=y&hl=ja 
  • Mase, G. Thomas; George E. Mase (1999). Continuum Mechanics for Engineers (Second ed.). CRC Press. ISBN 0-8493-1855-6. https://books.google.co.jp/books?id=uI1ll0A8B_UC&redir_esc=y&hl=ja 
  • Nemat-Nasser, Sia (2006). Plasticity: A Treatise on Finite Deformation of Heterogeneous Inelastic Materials. Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 0-521-83979-3. https://books.google.ca/books?id=5nO78Rt0BtMC&hl=en